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{B}})&=\mu {\vec {j}}+\epsilon \mu {\frac {\partial }{\partial t}}\left(-{\vec {\nabla }}V-{\frac {\partial {\vec {A}}}{\partial t}}\right)\\&=\mu {\vec...

solénoïde, il règne un champ B → = μ 0 I n u → z {\displaystyle {\vec {B}}=\mu _{0}In{\vec {u}}_{z}} Le flux de B → {\displaystyle {\vec {B}}} à travers...

\;\left[\mu _{1}(x)\;f_{1}(x)+\mu _{2}(x)\;f_{2}(x)\right]'={\mu _{1}}'(x)\;f_{1}(x)+\mu _{1}(x)\;{f'}_{\!1}(x)+{\mu _{2}}'(x)\;f_{2}(x)+\mu _{2}(x)\;{f'}_{\...

continue suivant une loi normale N ( μ , σ 2 ) {\displaystyle {\mathcal {N}}(\mu ,\sigma ^{2})} (dite aussi loi de Laplace-Gauss) est : f ( x ) = 1 σ 2 π e...

{\begin{aligned}E(X)-\mu \times 1&=\lim _{c\to +\infty }\int _{\mu -c}^{\mu +c}xf(x)\,\mathrm {d} x-\mu \lim _{c\to +\infty }\int _{\mu -c}^{\mu +c}f(x)\,\mathrm...

e − 3 x , ( λ , μ ) ∈ R 2 {\displaystyle y=\lambda \,e^{x}+\mu \,e^{-3x},\,(\lambda ,\mu )\in \mathbb {R} ^{2}} . 2. Mettons l'équation sous forme normale :...

\left({\dfrac {\mu }{R}}\right)+R\left({\dfrac {1}{\mu }}-{\dfrac {1}{R}}\right)\right\rbrace =2\;\pi \left\lbrace \ln \!\left({\dfrac {\mu }{R}}\right)+{\dfrac...

y=\lambda e^{t}+\mu e^{-5t}-2\,,\,(\lambda ;\mu )\in \mathbb {R} ^{2}} Détermination de λ {\displaystyle \lambda } et de μ {\displaystyle \mu }  : { f ( 0...

{B}}(M)={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {q{\vec {v}}\wedge {\vec {u}}_{PM}}{r^{2}}}} μ 0 =   4 π 10 − 7 N.A − 2 {\displaystyle \mu _{0}=~4\pi 10^{-7}{\textrm...

{\displaystyle \mu (O)\leq \mu (A)+\varepsilon } , d'où μ ( O ∖ A ) = μ ( O ) − μ ( A ) ≤ ε {\displaystyle \mu (O\setminus A)=\mu (O)-\mu (A)\leq \varepsilon...

μ ( x ) {\displaystyle m(A)=\sum _{x\in A}\mu (x)} pour une certaine fonction positive μ {\displaystyle \mu } sur X. Bien que l’on en reste dans cette...

3 ⁡ ( θ )   d l   u → z {\displaystyle \mathrm {d} {\vec {B}}(M)={\frac {\mu _{0}nI}{2R}}\sin ^{3}(\theta )~\mathrm {d} l~{\vec {u}}_{z}} (n spires circulaires)...

V + μ . d N {\displaystyle \mathrm {d} U=T.\mathrm {d} S-P.\mathrm {d} V+\mu .\mathrm {d} N} où T est la température, S l'entropie, P la pression, V le...

{\begin{aligned}d{\vec {B}}&={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {i~\mathrm {d} {\vec {l}}\wedge {\vec {u}}_{r}}{r^{2}}}\\&={\frac {\mu _{0}i}{4\pi r^{2}}}(\mathrm...

] {\displaystyle \mu \in \left]0,1\right]} un nombre réel. Notons Hold 0 , μ ⁡ ( X , E ) {\displaystyle \operatorname {Hold} ^{0,\mu }(X,E)} l'espace vectoriel...

mu _{2}-\mu _{1}\right)\,g\;S\;{\dfrac {\left(h-h_{1}\right)^{2}+h_{1}^{2}}{2}}+\left(\mu _{1}-\mu _{2}\right)\,g\;S\;{\dfrac {h^{2}}{2}}=\left(\mu _{1}-\mu...

2 ( B 2 μ + ϵ E 2 ) {\displaystyle w={\frac {1}{2}}\left({\frac {B^{2}}{\mu }}+\epsilon E^{2}\right)} Définition Le vecteur de Poynting, noté Π → {\displaystyle...

_{a}^{b}(-mc~u_{\mu }-qA_{\mu })d(\delta x^{\mu })=\int _{a}^{b}(mc~du_{\mu }+q~dA_{\mu })\delta x^{\mu }-\left[(mc~u_{\mu }+qA_{\mu })\delta x^{\mu }\right]_{a}^{b}}...

x,y\rangle }{\|x\|^{2}}}\quad {\text{puis}}\quad \mu :=\|\lambda x-y\|^{2}\quad {\text{(donc }}\mu \geq 0} ). En développant (par définition de la norme...

n μ j N i j − E i ) ] {\displaystyle \Xi (V,T,\mu )=\sum _{i}\exp \left[\beta \left(\sum _{j=1}^{n}\mu _{j}N_{ij}-E_{i}\right)\right]} Avec V le volume...