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:<math>\dot \mathcal E ( \mathbf k, t ) = -i\omega N(k) \left[ \alpha ( \mathbf k, t ) - \alpha^{*} (-\mathbf k, t) \right]</math>
:<math>\dot \mathcal E ( \mathbf k, t ) = -i\omega N(k) \left[ \alpha ( \mathbf k, t ) - \alpha^{*} (-\mathbf k, t) \right]</math>


Ainsi, cette fonction décrit complètement le champ électromagnétique. Si on reprend l'expression de tout à l’heure :
Ainsi, cette fonction décrit complètement le champ électromagnétique. Si on reprend l’expression de tout à l’heure :


:<math>\left( \frac{\partial^2}{\partial^2 t} + \omega^2 \right) \mathcal E = 0</math>
:<math>\left( \frac{\partial^2}{\partial^2 t} + \omega^2 \right) \mathcal E = 0</math>

Version du 17 mai 2016 à 16:58

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Passage à l'espace des phases

On note E et B les champs électrique et magnétique, respectivement. Ces champs sont liés par les quatre équations de Maxwell. En l'absence de charges, elles s'écrivent :

On peut développer ces champs dans l'espace des phases, via la transformée de Fourier, si bien que :

Dans cet espace, l'opérateur nabla peut être réduit à l'opérateur k, de sorte qu'on peut réécrire les équations de Maxwell :

En posant ω = ck, on peut réécrire en manipulant les produits vectoriels cette dernière équation sous la forme :

Rapportant cette expression dans la troisième des équations de Maxwell dans l'espace des phases, on obtient :

En particulier, pour deux k différents, l'évolution des champs est indépendante. On peut réécrire cette relation :

Développement en OPP

On pose la relation :

Avec N une fonction paire. Alors :

Les champs électriques et magnétiques étant réels, cela impose des conditions sur le conjugué de leur transformée de Fourier. On a ainsi :

La fonction α suffit ainsi à connaitre E et sa dérivée, puisque l’on a :

Ainsi, cette fonction décrit complètement le champ électromagnétique. Si on reprend l’expression de tout à l’heure :

En utilisant :

et sachant que la définition de α impose qu'elle est proportionnelle à

on peut réécrire l'équation terminant la section précédente sous la forme :

Cela, après multiplication par , donne enfin :

Ce qui peut s'interpréter comme une équation de Schrödinger.

Énergie électromagnétique

Impulsion du champ EM

Moment cinétique du champ EM

Rappels de MQ